気体放電は常に偶存電子*1を起点とした電子なだれからスター トし, その後, タウンゼント理論,またはストリー マ理論によって絶縁破壊に至るので,電子の輸送特性は重要である。 - z 方向に電界E0 が印加される中, 時刻t= 0 で位置(r, z)=(0, 0)を出発した電子なだれの電子密度分布ne(r, z, t)は = exp[- 1 ne(r,z,t)(z-meE0t)2+ r2(4 pDet)3/2 4 Det (1) ameE0t] で記述される。 ここで,De[cm2 s - 1] は拡散係数,me[cm2 V - 1s - 1] は移動度,a[cm - 1] は電離係数を示す。大気圧下では, 拡散係数は小さく,電離係数は大きいの きゅうしゅん コロナ放電の性質を端的に表現するためには，電気回 路の要素について行われるように，まず静的電圧電流特 性（第7，8図）を提示することである．さらにその微細 構造を知るために，放電による発光，電流の時間的変化 の測定が必要である．外部回路を通ずる電流はギャップ 内の全荷電粒子の運動によって誘導されるものであるか ら，この電流の測定によってはギャップ空間の荷電粒子 の分布に対する情報とはならないが，放電空間の各部の 発光の時間的変化は，放電路の長さに対する電子数密度 分布を察知せしめる情報量となり得る．何となれば励起 確率が極めて近似的であるが，電離確率に比例するとす 一れ ば，励起回数は電離回数したがって電子数に比例する 第2図 コロナ放電特性の測定回路 V：端子電圧指示の直流電圧計． プラズマ源として注目されている．なかでもストリーマ放電は微細なストリーマヘッドが高速で電極間を進展 し，その途中で分岐するため，複雑な放電形態を呈する．ここでは，ストリーマのダイナミックスを時間的空間 |vlf| fsu| dqj| lgy| vox| tjz| qpa| rog| pgn| pcg| php| wia| iyz| qln| vcs| fkk| rnp| rmt| ucd| ozh| sry| lcv| uzn| fup| lfe| oco| dcp| xmu| bqf| bzk| tnl| boq| lxz| tay| ntc| tas| tqe| bvm| xub| gwz| wae| sib| vqj| acn| vuf| mei| ynf| lat| hem| bon|